Конструктивна динамика и сеизмичко инженерство
Дијаметри на структурата и сеизмичка хигиена Белешки за курсот Аурел Страта Тимишоара 204
Структурен дијаметар и сеизмичка хигиена. [v.204] http://www.ct.upt.ro/users/aurelstrata/ 8 . ПРИНЦИПИ НА ДИЗАЈНОТ, ЧАСОВИ ЗА ДУКТИЛНОСТ. 36 8.2. ВИДОВИ НА СТРУКТУРИ 36 8.3. ДУКТИЛНОСТ НА СТРУКТУРИТЕ ВО Б.А. 38 8.3 . Осетливост на материјалите. 38 8.3.2. Уметност на дел. 39 8.3.3. Електрична еластичност. 40 8.3.4. Рамковни јазли. 45 8.3.5. Еластичноста на структурата. 46 9. СЕИЗМИЧКИ ДИЗАЈН НА МОСТИ. 48 9 . ОСНОВНИ БАРАА И ПРИНЦИПИ НА ДИЗАЈНОТ. 48 9.2. СТРУКТУРАЛНА ПРЕСМЕТУВАЕ НА СЕИЗМИЧНА АКЦИЈА. 49 9.3. ДУКТИЛНОСТ И СЕИЗМИЧНА КОНФОРМАЦИЈА НА МОСТКИТЕ КРУГ 49 9.4. ВИДОВИ НА СТРУКТУРИ И ФАКТОРИ НА ОДНЕСУВАЕ. 5 iv
Структурен дијаметар и сеизмичка хигиена. [v.204] http://www.ct.upt.ro/users/aurelstrata/ Постојат две суштински разлики помеѓу дијамскиот и статичкиот одговор на структурата. Првиот од нив ја чини варијацијата во времето на дијамското дејство и, следствено, одговорот на структурата во случај на дијамичкото дејство. Додека структурата управувана од статички полнеж има одговор карактеризиран со единствена состојба на системот, динамичното дејство вклучува одредување на низата состојби на структурата во последователни временски интервали. Како резултат, дијамантски проблем е покомплексен и троши многу време и ресурси отколку статички проблем. Втората разлика помеѓу статичките и дијамските дејства е во тоа што вторите генерираат сили на ерекција, кои служат во рамнотежата на силите на конструкцијата. Пресметката на одговорот на конструкцијата може да се изврши со статички методи на конструкции ако силите на ерекција би можеле да се изберат, дури и ако дејството и одговорот на конструкцијата варира со текот на времето. Силите на ерекција се значителни кога се увезува масата на конструкцијата и нејзините забрзувања, за утврдување на одговорот на конструкцијата потребни се специфични пристапи кон дијаметарот на конструкциите. 2
4. Сеизмички одговор на системите со одреден степен на дијамска слобода Слика 4.9. Идеализирана врска помеѓу факторот на намалување R y и еластичноста μ (Chopra, 200). 65
5. Системи со неколку степени на слобода на дијамерија Слика 5.2. Бесплатни вибрации на пригушен систем со два ГЛД во режим на фудаметал (а); деформирана структура во времето a, b, c, d и e (b); модална координата q (t) (c); Одговор за време на патување (г), Чопра, 200. Слика 5.3. Бесплатни вибрации на пригушен систем со два ГЛД во режим два (а); деформирана структура во времето a, b, c, d и e (b); модална координата q 2 (t) (c); одговор на времето на патување (d), Chopra, 200. Сопствениот период на вибрации T на системот MGLD претставува време потребно за извршување на целосна осцилација во сопствените режими на вибрации. Секој соодветен период на вибрации Т одговара на сопствената пулсација на вибрациите ω и на сопствената фреквенција на вибрации f, видете ги односите (2.20) и (2.2). Секој соодветен период на вибрации Т одговара на неговиот сопствен режим на вибрации φ < φ φ >73 Т 2 =, =, 2. Правилниот режим на вибрации на кој одговара подолгиот период, соодветно помалата пулсација ги има идиците и влажниот режим на вибрации е навлажнет. Графичкиот приказ на поместувањата снимен од MGLD систем кој врши слободни осцилации пригушени во сопствениот режим на вибрации (види слика 5.2 и слика 5.3) може да се изрази математички со:
5. Системи со неколку степени на слобода на дијаметар q () Т. < φ>[м] < u ( )>Т. < φ>[м] < uɺ ( )>0 0 0 = qɺ (0) = (5,50) М М равенки (5,48) и (5,49) сто еквиваленти, што подразбира изрази A = q (0) и (0) во однос (5,46) добиваме: или, алтернативно: влажно < ( )> < >() (0) N qɺ и t = φ q 0 cosωt + siω t = ω N < u ( t) > < φ>q (t) = B = ɺ q ω. Замена на овие (5.5) = (5.52) (0) q q (t) = q (0) cosωt + ɺ siωt (5.53) ω претставува варијација во времето на модалните координати, кои се слични на изразот на пригушените слободни осцилации на системот SGLD. Равенката (5.5) е решение на равенката на движење во случај на пригушени слободни осцилации на системот MGLD. Ова го чини векторот на патување што варира во време 0 uɺ 0. Ако ги знаеме сопствените пулсации ω и и се должат на италните поместувања u () и иицијалните брзини () на сопствените вектори, позната е десната страна на врската (5,5), со изразите q (0) и (0 ) (5,50). qɺ датум од 77 година
5. Системи со неколку степени на дијаметрална слобода q (0) (0) tqq () te ξ ω ɺ + ξ ω = q (0) cosωdt + siωdt ωd под амортизираната пулсација на правилниот режим е: (5,63) ω = ω ξ (5,64) 2 Д Одговорот на поместување на системот се добива нелицидно изразот (5,63) во релацијата (5,52): N ξ (0) (0) ωt qɺ + ξωq ut = φ eq (0) cosωdt siω + Dt = ωd < ( )> < >(5.65) Слика 5.4. Пригушени слободни вибрации на систем со два ГЛД во првиот правилен режим на вибрации (режим на фудаметал) (а); деформирана структура во времето a, b, c, d и e (b); модална координата q (t) (c); Одговор за време на патување (г), Чопра, 200. Слика 5.5. Пригушени слободни вибрации на систем со два ГЛД во вториот режим на вибрации (а); деформирана структура во времето a, b, c, d и e (b); модална координата q 2 (t) (c); одговор на поместување (г), Чопра, 200. Овој израз претставува решение на равенката на движење за амортизиран систем MGLD. Питер ја решава равенката на движење на пригушен MGLD систем со познавање на импулсите ω и режимите 79