Пластична деформација на метални кристали и нивната физичка основа
Документи
. Напредок во физиката ". Том 2. стр. 73-163. 1954 година
Пластична деформација на метални кристали и нивни физички принципи
Од П. ХАСЕН и Г. ЛИБФРИРАНИ I n a l t:
Јас Вовед I1. Теорија на дислокации
1 Дислокации во рамнината на лизгањето. . . . . . . . . . . . 2 Еластична генерација на дислокации. . . . . . . . 3 Влијание на структурата на решетката. . . . . . . . . . . . . . 4-ти Делумни дислокации. . . . . . . . . . . . . . . . . . 5 Движења на дислокации. . . . . . 6-ти Поместување и тензии. . . . . . . . . . . 7-ми Енергетски односи. . . . . . . . . . . . . . 8-ми. Принуди за трансфер. . . . . . . . . . . . . . 9 Реакции на дислокација . . . . . . . . . . . . . . . .
10 Јазол за дислокација. . . . . . . . . . . . . . . . . . 11 Сечење на линиите за дислокација. . . . . . . . . . . 12-ти Генерирање на дислокации по извори. . . . . . 13-ти Уредување на дислокациите генерирани од извор 14. Неколку примери за други аранжмани за раселување. . 15-ти Динамика на дислокации . . . . . . . . . . . . .
I11. Експериментални резултати за деформација на метални вдлабнатини
1 За кристалографски избор на лизгачки системи. . . . . . . . . . . . 2 Крива на чистење. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 3 Лизгачки линии и врзивни средства за деформација. . . . . . . . . . . . . . . . . . 4-ти Промени во кристалната внатрешност поради лизгање . . . . . . . . . .
а) Расејување на Х-зраци. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . б) електричен отпор. . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . в) содржина на енергија . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
IV. Дискусија за теоретските пристапи кон теоријата за поместување на пластичната деформација
1 Создавање дислокации и пречки за нивното движење. . . . . 2 Структура на неформалниот кристал. . . . . . . . . . . . . . . . . . 3 Еластична граница (критичен стрес на смолкнување). . . . . . . . . . . . . . 4-ти Лизгање и зацврстување . . . . . . . . . . . . . . . . . . . .
В. 0 весник Li Tera turverze ichnis . Напредок во физиката "
79 82 84 86 87 89 91 92 96 98
109 110 125 134 135 138 141
7 4 P. HAASEN и G. LEIBFRIED
Стандарден метод за испитување на кристал за неговите пластични својства е тестот за истегнување. Се мери врската помеѓу издолжувањето на цилиндричен кристален примерок и применетиот напон на истегнување (Слика 1). Во случај на мали напрегања, издолжувањето зависи линеарно од стресот и целосно се намалува кога стресот ќе се ослободи (еластична права линија). Со зголемување на напнатоста, се добива растечки процент на пластичен напор, кој се задржува кога товарот ќе се отстрани. Пластичниот дел од издолжувањето е толку голем што еластичната деформација генерално може да се занемари. Со олеснување и повторно-
Деформација на метални кристали и нивната физичка основа 78
1/ektische (jer.de тензија d
Сл. 1: Однос помеѓу стресот u и видот 8 на пластичната деформација при тестот на истегнување. Чисто еластичното однесување одговара на права линија 1. За u поголем од ел, започнува пластичниот напор. Ако кантата P е под оптоварување, еластичната права линија 2 ќе помине низ товарот. hel е еластичен, $, пластичен дел од издолжувањето.
што има најголем стрес на смолкнување. Овој стрес на смолкнување е количина на стрес соодветна на процесот на лизгање. Пожелно е да се замени издолжувањето со друга соодветна количина, лизгањето. Пластичните поместувања се одвиваат во насока на лизгање, нормално на нормалното на рамнината на лизгањето. Ако А е разликата помеѓу поместувањата на две точки, кои се во неизменета состојба на слајд-
А се нормални на рамнината на растојание H, изведувањето е a = - Воведувањето на овие нови количини е физички оправдано со фактот дека кривините напрегање-напрегање, кои се силно зависни од кристалната ориентација, во голема мера може да се сведат на истата крива на изведување на стрес на смолкнување . Горенаведените експерименти покажуваат дека 6 '
76 P. HAASEN и G. LEIBFRIED
Лизгањето е многу нехомогено, бидејќи е концентрирано на лизгачките рамнини кои се вклучени l). Бидејќи монокристалниот карактер на примерокот првично се задржува за време на деформацијата, најмалиот елементарен чекор на лизгање е лизгање на кристал долж решетката рамнина околу решетката, како во
0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0
0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 0 02 g 5-c a:-
Деформација на метални кристали и нивната физичка основа 7 7
наоѓа, потребни се напрегања на смолкнување од редот на големината на модулот на смолкнување. Напрегањата потребни за широка пластична деформација, сепак, се однесуваат на фактор. Такво истовремено лизгање, секако, не мора да се случи. Сл. 5 користи два особено едноставни случаи за да објасни како формирањето на елементарно лизгачко скалило може да се расчлене на индивидуални атомистички чекори. Лизгачката рамнина е рамнина z = 0, насоката на лизгање е x-насоката, големината на основниот чекор на лизгање е еднаква на константата на решетката 1. Да претпоставиме дека двата реда атоми на десната страна што се паралелни со y-оската и се во непосредна близина на лизгачката рамнина се едни против други смена и дека ова нарушување, кое постои на работ, се движи во кристалите